Ecuacion De Continuidad

En física, una ecuación de continuidad expresa una ley de conservación de forma matemática, ya sea de forma integral como de formadiferencial.

Teoría electromagnética

En teoría electromagnética, la ecuación de continuidad viene derivada de dos de las ecuaciones de Maxwell. Establece que la divergenciade la densidad de corriente es igual al negativo de la derivada de la densidad de carga respecto del tiempo:

En otras palabras, sólo podrá haber un flujo de corriente si la cantidad de carga varía con el paso del tiempo, ya que está disminuyendo o aumentando en proporción a la carga que es usada para alimentar dicha corriente.

\nabla \cdot \vec{J} = - {\partial \rho \over \partial t}

Esta ecuación establece la conservación de la carga.

 

Mecánica de fluidos

En mecánica de fluidos, una ecuación de continuidad es una ecuación de conservación de la masa. Su forma diferencial es:

{\partial \rho \over \partial t} + \nabla \cdot (\rho \vec{V}) = 0

donde ρ es la densidad, t el tiempo y \vec{V} = V_x \vec i + V_y \vec j + V_z \vec k la velocidad del fluido. Es una de las tres ecuaciones de Euler (fluidos).

 

Mecánica cuántica

En Mecánica cuántica, una ecuación de continuidad es una ecuación de conservación de la probabilidad. Su forma diferencial es:

\frac {\partial \rho}{\partial t} + \nabla \cdot \vec{J} = 0

Donde ρ es la densidad de probabilidad de la función de ondas y J es la corriente de probabilidad o densidad de corriente.

 

Mecánica relativista

En la teoría especial de la relatividad, una ecuación de continuidad debe escribirse en forma covariante, por lo que la ecuaicón de continuidad usual se suele escribir en teoría de la relatividad como:

 

\part_\alpha j^\alpha = \frac{\part j^\alpha}{\part x^\alpha} = 0, \qquad \qquad \begin{cases} (j^0, j^1, j^2, j^3) = (\rho c, j_x, j_y, j_z)\\ (x^0,x^1,x^2,x^3) = (ct, x, y, z) \end{cases}

En el contexto de la teoría general de la relatividad las derivadas parciales deben substituirse por derivadas covariantes:

\nabla_\alpha j^\alpha = 0 \quad \Rightarrow \quad \frac{1}{\sqrt{|g|}} \frac{\part}{\part x^k} \left(\sqrt{|g|} j^k \right) = 0

Donde \scriptstyle \sqrt{|g|} es la raíz del determinante del tensor métrico asociado a las coordenadas \scriptstyle x^\alpha.